Ver el código de «Computadora cuántica topológica»

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[[File:Topological quantum computer.jpg|thumb|La operación unitaria correspondiente al intercambio de anyones depende únicamente de la topología de la trenza. Figura adoptada de Hormozi et al.<ref>{{cite journal |last1=Hormozi |first1=L. |last2=Zikos |first2=G. |last3=Bonesteel |first3=N.E. |last4=Simon |first4=S.H. | author-link4= Steven H. Simon |date=April 2007 |title=Topological Quantum Compiling |journal=Phys. Rev. B|volume=75 |issue=16 |page=165310 |doi=10.1103/PhysRevB.75.165310 |arxiv=quant-ph/0610111 |bibcode=2007PhRvB..75p5310H }}</ref> ]]

Una '''computadora cuántica topológica''' es un tipo de [[computadora cuántica]]. Utiliza [[anyón|anyones]], un tipo de [[cuasipartícula]] que ocurre en [[sistema físico|sistema]] [[bidimensional|bidimensionales]]. Las [[línea de universo|líneas de universo]] de los anyones se entrelazan para formar [[grupo de trenzas|trenzas]] en un [[espacio-tiempo]] tridimensional (uno temporal y dos espaciales). Las trenzas actúan como las [[puertas lógicas]] de la computadora. La principal ventaja de usar trenzas cuánticas sobre partículas cuánticas atrapadas es su estabilidad. Mientras que pequeñas pero acumulativas perturbaciones pueden causar la [[decoherencia]] de los [[estado cuántico|estados cuánticos]] e introducir errores en las computaciones cuánticas tradicionales, tales perturbaciones no alteran las propiedades topológicas de las trenzas. Esta estabilidad es similar a la diferencia entre cortar y volver a unir una cuerda para formar una trenza diferente, frente a una bola (que representa una partícula cuántica ordinaria en un espacio-tiempo de cuatro dimensiones) colisionando con una pared. Fue propuesta por el [[Física|físico]] ruso-estadounidense [[Alexei Kitaev]] en 1997.<ref>{{cite journal |last=Kitaev |first=Alexei |date=9 July 1997 |title=Fault-tolerant quantum computation by anyons |journal= Annals of Physics|volume=303 |issue=1 |pages=2–30 |doi=10.1016/S0003-4916(02)00018-0 |arxiv=quant-ph/9707021v1|bibcode=2003AnPhy.303....2K |s2cid=11199664 }}</ref>

Aunque los elementos de una computadora cuántica topológica provienen de un ámbito puramente matemático, los experimentos en [[Efecto Hall cuántico fraccionario|sistemas de Hall cuántico fraccionario]] indican que estos elementos pueden ser creados en el mundo real utilizando [[semiconductores]] de [[arseniuro de galio]] a una temperatura cercana al [[cero absoluto]] y sometidos a [[campo magnético|campos magnéticos]] fuertes.

== Introducción ==
Los [[anyón|anyones]] son [[cuasipartícula|cuasipartículas]] en un [[bidimensional|espacio bidimensional]]. Los anyones no son ni [[fermión|fermiones]] ni [[bosón|bosones]], pero, al igual que los fermiones, no pueden ocupar el mismo [[estado cuántico|estado]]. Así, las [[línea de universo|líneas de universo]] de dos anyones no pueden intersecarse ni fusionarse, lo que permite que sus trayectorias formen [[grupo de trenzas|trenzas]] estables en el [[espacio-tiempo]]. Los anyones pueden formarse a partir de excitaciones en un gas de electrones bidimensional a temperaturas muy bajas y sometido a un campo magnético muy fuerte, y llevan unidades fraccionarias de [[flujo magnético]]. Este fenómeno se llama el [[efecto Hall cuántico fraccionario]]. En sistemas de laboratorio típicos, el gas de electrones ocupa una capa delgada de semiconductor, ubicada entre capas de arseniuro de galio de aluminio.<ref>{{Cite web |last=Service |first=Purdue News |title=New evidence that the quantum world is even stranger than we thought |url=https://www.purdue.edu/newsroom/archive/releases/2020/Q3/new-evidence-that-the-quantum-world-is-even-stranger-than-we-thought.html |access-date=2025-02-20 |website=www.purdue.edu |language=en}}</ref><ref>{{cita web |título=A quantum leap to smaller chips: Semiconducting materials such as gallium arsenide are allowing physicists to create tiny devices tailored to work at the quantum level |url=https://www.newscientist.com/article/mg12917513-000-a-quantum-leap-to-smaller-chips-semiconducting-materials-such-as-gallium-arsenide-are-allowing-physicists-to-create-tiny-devices-tailored-to-work-at-the-quantum-level/ |fecha-acceso=2025-02-20 |sitioweb=New Scientist |idioma=en}}</ref>

Cuando los anyones se trenzan, la transformación del estado cuántico del sistema depende únicamente de la clase topológica de las trayectorias de los anyones (que se clasifican según el grupo de trenzas). Por lo tanto, la información cuántica almacenada en el estado del sistema es resistente a pequeños errores en las trayectorias.<ref>{{Cita publicación|url=https://www.nature.com/articles/d41586-020-01988-0 |título=Welcome anyons! Physicists find best evidence yet for long-sought 2D structures |apellido=Castelvecchi |nombre=Davide |revista=Nature |cita=Simon y otros han desarrollado teorías elaboradas que utilizan anyones como plataforma para computadoras cuánticas. Pares de estas cuasipartículas podrían codificar información en su memoria sobre cómo han girado alrededor una de la otra. Y debido a que la estadística fraccionaria es "topológica" — depende del número de veces que un anyón rodea a otro, y no de pequeños cambios en su trayectoria —, no se ve afectada por perturbaciones menores. Esta robustez podría hacer que las computadoras cuánticas topológicas sean más fáciles de escalar en comparación con las tecnologías cuánticas actuales, que son propensas a errores.(Traducido del inglés)|fecha=2020-07-03 |volumen=583 |número=7815 |páginas=176–177 |doi=10.1038/d41586-020-01988-0 |pmid=32620884 |bibcode=2020Natur.583..176C |s2cid=220336025}}</ref> En 2005, [[Sankar Das Sarma]], [[Michael Freedman]] y [[Chetan Nayak]] propusieron un dispositivo de Hall cuántico que realizaría un qubit topológico. En 2005, Vladimir J. Goldman, Fernando E. Camino y Wei Zhou<ref>{{Cita publicación |título= Aharonov–Bohm superperiod in a Laughlin quasiparticle interferometer.| nombre1=Fernando E.| apellido1=Camino| nombre2=Wei | apellido2=Zhou  |  nombre3=Vladimir J. | apellido3= Goldman |revista=Phys. Rev. Lett.|fecha=06-12-2006|volumen=95 | número=24|páginas=246802 |doi=10.1103/PhysRevLett.95.246802 | pmid=16384405| arxiv=cond-mat/0504341| bibcode=2005PhRvL..95x6802C|url=https://journals.aps.org/prl/abstract/10.1103/PhysRevLett.95.246802}}</ref> afirmaron haber creado y observado la primera evidencia experimental de usar el efecto Hall cuántico fraccionario para crear verdaderos anyones, aunque otros sugirieron que sus resultados podrían ser el producto de fenómenos no relacionados con anyones. Los anyones [[grupo no abeliano|no abelianos]], una especie requerida para las computadoras cuánticas topológicas, aún no han sido confirmados experimentalmente. Se ha encontrado evidencia experimental posible,<ref>{{Cita publicación|apellido=Willet|nombre=R. L.|fecha=15-01-2013|título=Magnetic field-tuned Aharonov–Bohm oscillations and evidence for non-Abelian anyons at ν = 5/2|revista=Physical Review Letters|volumen=111|número=18|página=186401|arxiv=1301.2639|doi=10.1103/PhysRevLett.111.186401|pmid=24237543|bibcode=2013PhRvL.111r6401W|s2cid=22780228 }}</ref>  pero las conclusiones siguen siendo controvertidas.<ref>{{cita publicación|doi=10.1103/PhysRevLett.115.126807| pmid=26431008| título=Enhanced Bulk-Edge Coulomb Coupling in Fractional Fabry-Perot Interferometers|nombre1=Curt | apellido1=von Keyserling | nombre2=S. H. | apellido2=Simon  |  nombre3=Rosenow | apellido3=Bernd | bibcode=2015PhRvL.115l6807V | volumen=115 | número=12| página=126807| revista=Physical Review Letters|arxiv=1411.4654| año=2015| s2cid=20103218}}</ref> En 2018, los científicos volvieron a afirmar haber aislado las [[fermión de Majorana|partículas de Majorana]] requeridas, pero el hallazgo fue retractado en 2021. ''Quanta Magazine'' afirmó en 2021 que "nadie ha mostrado de manera convincente la existencia de incluso una sola cuasipartícula ([[Fermión_de_Majorana#Estados_ligados_a_Majorana|modo cero de Majorana]])",<ref>{{cita noticia |apellido1=Ball |nombre1=Philip |título=Major Quantum Computing Strategy Suffers Serious Setbacks |url=https://www.quantamagazine.org/major-quantum-computing-strategy-suffers-serious-setbacks-20210929/ |fecha-acceso=30-08-2021 |periódico=Quanta Magazine |fecha=29-08-2021 |language=en}}</ref> aunque en 2023 una nueva publicación<ref>{{Cita web |apellido=Wood |nombre=Charlie |fecha=09-05-2023 |título=Physicists Create Elusive Particles That Remember Their Pasts |url=https://www.quantamagazine.org/physicists-create-elusive-particles-that-remember-their-pasts-20230509/ |sitioweb=[[Quanta Magazine]]}}</ref> de la revista cubrió algunos preprints de [[Google]]<ref>{{Cita publicación |apellido=Andersen |nombre=Trond|autor2=Yuri D Lensky|autor3=Kostyantyn Kechedzhi|autor4=Ilya K Drozdov|autor5=Andreas Bengtsson|autor6=Sabrina S Hong|autor7=Alexis Morvan|autor8=Xiao Mi|autor9=Alexander Opremcak|autor10=Eun-Ah Kim|autor11=Igor Aleiner|autor12=Pedram Roushan|display-authors=1 |fecha=09-10-2023|título=Observation of non-Abelian exchange statistics on a superconducting processor |revista=Bulletin of the American Physical Society |arxiv=2210.10255}}</ref> y [[Quantinuum]]<ref>{{cita publicación|apellido=Iqbal |nombre=Mohsin and more |año=2024 |título=Non-Abelian topological order and anyons on a trapped-ion processor |revista= Nature|volumen=626 |número=7999 |páginas=505–511 |doi=10.1038/s41586-023-06934-4 |pmid=38356069 |arxiv=2305.03766|bibcode=2024Natur.626..505I }}</ref> que afirman la realización de anyones no abelianos en [[Computación_cuántica#Procesadores|procesadores cuánticos]]. El primero utilizó un [[código toroidal]] con defectos de torsión como una degeneración topológica (o [[defecto topológico]]), mientras que el segundo utilizó un protocolo diferente pero relacionado, ambos los cuales pueden entenderse como [[Fermión_de_Majorana#Estados_ligados_a_Majorana_en_corrección_de_error_cuántico|estados ligados de Majorana en corrección de errores cuánticos]].

== Topológicos vs. computadoras cuánticas estándar ==

Las computadoras cuánticas topológicas son equivalentes en poder computacional a otros modelos estándar de computación cuántica, en particular al modelo de [[circuito cuántico]] y al modelo de [[máquina de Turing cuántica]].<ref name="FreedmanM-A-Modular-Functor">{{cita publicación |apellido=Freedman|nombre=Michael H.|apellido2=Larsen|nombre2=Michael|apellido3=Wang|nombre3=Zhenghan|fecha=2002-06-01|título=A Modular Functor Which is Universal for Quantum Computation|revista=Communications in Mathematical Physics|volumen=227|número=3|páginas=587-603|doi=10.1007/s002200200635|issn=0010-3616|s2cid=449219|arxiv=quant-ph/0001071}}</ref> Es decir, cualquiera de estos modelos puede simular eficientemente a los demás. No obstante, ciertos [[Algoritmo|algoritmos]] pueden encajar de manera más natural en el modelo de computadora cuántica topológica. Por ejemplo, los algoritmos para evaluar el [[polinomio de Jones]] se desarrollaron primero en el modelo topológico y solo después se convirtieron y extendieron en el modelo estándar de circuito cuántico.
===Computaciones===
Para cumplir con su nombre, una computadora cuántica topológica debe ofrecer las propiedades de computación únicas prometidas por un diseño convencional de computadora cuántica, que utiliza partículas cuánticas atrapadas. En el año 2000, [[Michael H. Freedman]], [[Alexei Kitaev]], [[Michael J. Larsen]] y [[Zhenghan Wang]] demostraron que, en principio, una computadora cuántica topológica puede realizar cualquier cálculo que pueda hacer una computadora cuántica convencional, y viceversa.<ref name="FreedmanM-A-Modular-Functor"/><ref>{{cita publicación|apellido1=Freedman|nombre1=Michael H.|apellido2=Kitaev|nombre2=Alexei|apellido3=Wang|nombre3=Zhenghan|fecha=2002-06-01|título=Simulation of Topological Field Theories by Quantum Computers|revista=Communications in Mathematical Physics|volumen=227|número=3|página=587–603|doi=10.1007/s002200200635|issn=0010-3616|arxiv=quant-ph/0001071|bibcode=2002CMaPh.227..587F |s2cid=449219 }}</ref><ref>{{cita publicación|apellido1=Freedman|nombre1=Michael|apellido2=Kitaev|nombre2=Alexei|apellido3=Larsen|nombre3=Michael|apellido4=Wang|nombre3=Zhenghan|fecha=2003-01-01|título=Topological quantum computation|url=http://www.ams.org/bull/2003-40-01/S0273-0979-02-00964-3/|revista=Bulletin of the American Mathematical Society|volumen=40|número=1|página=31–38|doi=10.1090/S0273-0979-02-00964-3|issn=0273-0979|arxiv=quant-ph/0101025}}</ref>

Descubrieron que un dispositivo de computadora cuántica convencional, dado el funcionamiento libre de errores de sus circuitos lógicos, proporcionará una solución con un nivel absoluto de precisión, mientras que un dispositivo de computadora cuántica topológica con operación impecable dará la solución con solo un nivel [[finito]] de precisión. Sin embargo, cualquier nivel de precisión para la respuesta puede obtenerse añadiendo más giros de trenza (circuitos lógicos) a la computadora cuántica topológica, en una [[relación lineal]] simple. En otras palabras, un aumento razonable en los elementos (giros de trenza) puede lograr un alto grado de precisión en la respuesta. La computación real [puertas] se realiza mediante los estados de borde de un efecto Hall cuántico fraccionario. Esto hace que los modelos de anyones unidimensionales sean importantes. En una dimensión espacial, los anyones se definen [[Álgebra|algebraicamente]].

=== Corrección de error y control ===
Aunque las trenzas cuánticas son inherentemente más estables que las partículas cuánticas atrapadas, todavía existe la necesidad de controlar las [[fluctuaciones térmicas]] que inducen errores, las cuales producen pares [[Aleatoriedad|aleatorios]] de anyones que interfieren con las trenzas adyacentes. Controlar estos errores es simplemente una cuestión de separar los anyones a una distancia en la que la tasa de interferencia de los anyones errantes se reduzca casi a cero. Simular la dinámica de una computadora cuántica topológica puede ser un método prometedor para implementar computación cuántica tolerante a fallos, incluso con un esquema estándar de procesamiento de información cuántica. Raussendorf, Harrington y Goyal han estudiado un modelo, con resultados prometedores en simulaciones.<ref>{{cita publicación|apellido1=Raussendorf|nombre1=R.|apellido2=Harrington|nombre2=J.|apellido3=Goyal|nombre3=K.|fecha=2007-01-01|título=Topological fault-tolerance in cluster state quantum computation|revista=New Journal of Physics|idioma=en|volumen=9|número=6|páginas=199|doi=10.1088/1367-2630/9/6/199|issn=1367-2630|arxiv=quant-ph/0703143|bibcode=2007NJPh....9..199R|s2cid=13811487}}</ref>

== Ejemplo: Computación con anyones de Fibonacci == 
Uno de los ejemplos más prominentes en la computación cuántica topológica es el [[sistema de anyones de Fibonacci]]. Un [[anyón]] de [[Fibonacci]] se describe como "una partícula emergente con la propiedad de que, a medida que agregas más partículas al sistema, el número de estados cuánticos crece como la [[Sucesión de Fibonacci|secuencia de Fibonacci]], 1, 2, 3, 5, 8, etc.".<ref>{{Cita web |apellido1=Pierce |nombre1=Cheryl |apellido2=University |nombre2=Purdue |título=Proposed quantum device may succinctly realize emergent particles such as the Fibonacci anyon |url=https://phys.org/news/2023-02-quantum-device-succinctly-emergent-particles.html |fecha-acceso=2024-02-25 |sitioweb=phys.org |idioma=en}}</ref>  En el contexto de la [[teoría conforme de campos]], los anyones de Fibonacci se describen mediante los [[teoría de Yang-Lee|modelos de Yang–Lee]], el caso especial [[Grupo_unitario_especial#El_grupo_SU(2)|SU(2)]] de la [[teoría de Chern-Simons]] y el [[modelo de Wess-Zumino-Witten]].<ref>{{cita publicación |apellido1=Trebst |nombre1=Simon |apellido2=Troyer |nombre2=Matthias |apellido3=Wang |nombre3=Zhenghan |apellido4=Ludwig |nombre4=Andreas W. W. |título=A Short Introduction to Fibonacci Anyon Models |journal=Progress of Theoretical Physics Supplement |año=2008 |volumen=176 |página=384–407 |arxiv=0902.3275 |bibcode= 2008PThPS.176..384T|doi=10.1143/PTPS.176.384|s2cid=16880657 }}</ref> Estos anyones pueden usarse para crear puertas genéricas para la computación cuántica topológica. Hay tres pasos principales para crear un modelo:

* Elegir nuestra base y restringir nuestro [[espacio de Hilbert]].

* Trenzar los anyones juntos.

* Fusionar los anyones al final y detectar cómo se fusionan para leer el resultado del sistema.

=== Preparación de estado ===

Los anyones de Fibonacci se definen por tres cualidades:

# Tienen una carga topológica de <math>\tau</math> . En esta discusión, consideramos otra carga llamada <math>1</math>, que es la carga del ‘vacío’ si los anyones se aniquilan entre sí.
# Cada uno de estos anyones es su propia antipartícula. <math>\tau = \tau^*</math> y <math>1=1^*</math>
# Si se acercan entre sí, 'fusionarán' de manera no trivial. Específicamente, las reglas de 'fusión' son:
#* <math>1 \otimes 1 = 1</math>
#* <math>1 \otimes \tau = \tau \otimes 1 = \tau</math>
#* <math>\tau \otimes \tau = 1 \oplus \tau</math>
# Muchas de las propiedades de este sistema pueden explicarse de manera similar a las de dos partículas con espín 1/2. En particular, utilizamos el mismo [[producto tensorial]] <math>\otimes</math> y los operadores de [[suma directa]] <math>\oplus</math>. 
La última regla de ‘fusión’ se puede extender a un sistema de tres anyones:
<math>\tau \otimes \tau \otimes \tau = \tau \otimes (1 \oplus \tau) = \tau \otimes 1 \oplus \tau \otimes \tau = \tau \oplus 1 \oplus \tau = 1 \oplus 2 \cdot \tau</math>

Así, fusionar tres anyones dará como resultado un estado final con carga total <math>\tau</math> de dos formas, o una carga de <math>1</math> de una manera exacta. Usamos tres estados para definir nuestra base.<ref name="NayakC-NonAbelian-Anyons">{{cita publicación|apellido=Nayak|nombre=Chetan|año=2008|título=Non-Abelian Anyons and Topological Quantum Computation|revista=Reviews of Modern Physics|volumen=80|número=3|páginas=1083–1159|arxiv=0707.1889|doi=10.1103/RevModPhys.80.1083|bibcode=2008RvMP...80.1083N|s2cid=119628297 }}</ref> Sin embargo, como deseamos codificar estos tres estados de anyones como superposiciones de 0 y 1, necesitamos limitar la base a un espacio de Hilbert de dos dimensiones. Por lo tanto, consideramos solo dos estados con una carga total de <math>\tau</math>. Esta elección es puramente fenomenológica. En estos estados, agrupamos los dos anyones más a la izquierda en un 'grupo de control', y dejamos el más a la derecha como un 'anyon no computacional'. Clasificamos un estado <math>|0\rangle</math> como aquel en el que el grupo de control tiene una carga total 'fusionada' de <math>1</math>, y un estado <math>|1\rangle</math> tiene un grupo de control con una carga total 'fusionada' de <math>\tau</math>. Para una descripción más completa, consulta Nayak.<ref name="NayakC-NonAbelian-Anyons"/>

===Puertas===
Siguiendo las ideas anteriores, al entrelazar [[teorema adiabático|adiabáticamente]] estos anyones entre sí, se logrará una transformación unitaria. Estos operadores de entrelazado son el resultado de dos subclases de operadores:

* La matriz ''F''
* La matriz ''R''

La matriz ''R'' puede concebirse como la fase topológica que se imparte a los anyones durante el entrelazado. A medida que los anyones se enroscan entre sí, adquieren una fase debido al [[efecto Aharonov-Bohm]].

La matriz ''F'' es el resultado de las rotaciones físicas de los anyones. A medida que se entrelazan entre sí, es importante darse cuenta de que los dos anyones inferiores—el grupo de control—seguirán distinguiendo el estado del cúbit. Por lo tanto, entrelazar los anyones cambiará cuáles son los anyones en el grupo de control, y en consecuencia, cambiará la base. Evaluamos los anyones fusionando siempre el grupo de control (los anyones inferiores) primero, por lo que intercambiar cuáles son estos anyones rotará el sistema. Debido a que estos anyones son no abelianos, el orden de los anyones (cuáles están dentro del grupo de control) importa, y como tal, transformarán el sistema.

El operador de entrelazado completo se puede derivar como:

: <math>B=F^{-1}RF</math>

Para construir matemáticamente los operadores ''F'' y ''R'', podemos considerar las permutaciones de estos operadores ''F'' y ''R''. Sabemos que, si cambiamos secuencialmente la base sobre la que estamos operando, eventualmente esto nos llevará de nuevo a la misma base. De manera similar, sabemos que si entrelazamos anyones entre sí un cierto número de veces, esto llevará de nuevo al mismo estado. Estos axiomas se conocen como los axiomas pentagonales y hexagonales respectivamente, ya que la realización de la operación se puede visualizar con un pentágono/hexágono de transformaciones de estado. Aunque es matemáticamente difícil,<ref>{{cita publicación | apellido=Paquette|nombre=Eric|título=Topological quantum computing with anyons|año=2009|publicación=Categories, Logic and Foundations of Physics IV}}</ref>  estos pueden ser abordados con mucho más éxito de manera visual.

Con estos operadores de entrelazado, finalmente podemos formalizar la noción de entrelazados en términos de cómo actúan sobre nuestro espacio de Hilbert y construir puertas cuánticas universales arbitrarias.<ref>Las trenzas explícitas que realizan cálculos cuánticos específicos con anyones de Fibonacci han sido proporcionadas por {{cita publicación|doi=10.1103/PhysRevLett.95.140503|pmid=16241636 |título=Braid Topologies for Quantum Computation | bibcode=2005PhRvL..95n0503B | volumen=95|número=14 |página=140503 |revista=Physical Review Letters|arxiv=quant-ph/0505065|apellido1=Bonesteel |nombre1=N. E. |apellido2=Hormozi |nombre2=L. |apellido3=Zikos |nombre3=G. |apellido4=Simon |nombre4=S. H. |apellido5=West |nombre5=K. W. |año=2005 |s2cid=1246885}}</ref>

== Esfuerzos Experimentales ==
En 2018, [[Leo Kouwenhoven]], trabajando para Microsoft, publicó un artículo en ''[[Nature]]'' que indicaba haber encontrado pruebas sólidas de "picos de sesgo cero" que sugerían la presencia de cuasipartículas de Majorana. En 2020, el artículo recibió una nota editorial de preocupación. En 2021, en un artículo de seguimiento, se indicó que los datos del artículo de 2018 estaban incompletos y mal representaban los resultados obtenidos.<ref>{{cita revista |apellido=Simonite |nombre=Tom |título=Microsoft's Big Win in Quantum Computing Was an 'Error' After All |url=https://www.wired.com/story/microsoft-win-quantum-computing-error/ |fecha-acceso=2024-10-23 |revista=[[Wired]]|idioma=en-US |issn=1059-1028}}</ref>

En 2023, los investigadores de Microsoft Quantum publicaron un artículo en ''[[Physical Review]]'' que describía un nuevo dispositivo capaz de representar un qubit lógico con estabilidad en el hardware, midiendo una fase de la materia consistente con la observación de superconductividad topológica y [[Fermión_de_Majorana#Estados_ligados_a_Majorana|modos cero de Majorana]].<ref>{{cita publicación |apellido=Aghaee |nombre=Morteza |fecha=21-06-2023|título=InAs-Al hybrid devices passing the topological gap protocol |revista=Phys. Rev. B |volumen=107 |número=24 |página=245423 |arxiv=2207.02472 |bibcode=2023PhRvB.107x5423A |doi=10.1103/PhysRevB.107.245423}}</ref> Los científicos informaron que "dispositivos como estos han demostrado tener un desorden suficientemente bajo para cumplir con el protocolo de brecha topológica, demostrando que la tecnología es viable".<ref>{{cita noticia |apellido1=Yirka |nombre1=Bob |fecha=24-06-2023 |título=Microsoft claims to have achieved first milestone in creating a reliable and practical quantum computer |url=https://phys.org/news/2023-06-microsoft-milestone-reliable-quantum.html#google_vignette |fecha-acceso=2024-07-01 |sitioweb=Phys.org |idioma=en}}</ref> Sin embargo, esta publicación ha sido criticada por otros científicos por no proporcionar evidencia suficiente para los modos de Majorana, al igual que en artículos anteriores.<ref>{{cita web |año=2024 |título='Poor man's Majoranas' offer testbed for studying possible qubits |url=https://physicsworld.com/a/poor-mans-majoranas-offer-testbed-for-studying-possible-qubits/ |fecha-acceso=2024-10-23 |sitioweb=Physics World |idioma=en-GB}}</ref>

== Véase también ==
* [[Teoría Ginzburg-Landau]]
* [[Matriz aleatoria]]

== Referencias ==
{{reflist}}

== Enlaces externos ==
{{Traducido ref|en|Topological quantum computer|oldid=1277232111|fecha=23 de febrero de febrero de 2025}}

{{Control de autoridades}}
[[Categoría:Informática cuántica]]
[[Categoría:Tipos de computadoras]]
[[Categoría:Modelos computacionales]]
[[Categoría:Topología]]
[[Categoría:Computación cuántica]]