Ver el código de «Hyper-Kamiokande»

[[Archivo:HK experiment overview.jpg|thumb|Descripción general del experimento Hyper-Kamiokande]]

'''Hyper-Kamiokande''' (también llamado '''Hyper-K''' o '''HK''') es un observatorio y experimento de [[neutrinos]] en construcción, que se realiza en [[Japón]] por la colaboración de institutos de unos 20 países de seis continentes.<ref>{{Cita web|título=Sitio web de Hyper-Kamiokande: Institutos colaboradores|url=https://www-sk.icrr.u-tokyo.ac.jp/en/hk/about/collaboration/}}</ref> Como sucesor de los experimentos [[Super-Kamiokande]] (también Super-K o SK) y [[T2K]], está diseñado para buscar [[desintegración de protones]] y detectar neutrinos procedentes de fuentes naturales como la [[geoneutrinos |Tierra]], la atmósfera, el [[neutrinos solares|Sol]] y el cosmos, así como para estudiar [[Oscilación de neutrinos|oscilaciones de neutrinos]] del haz de [[neutrinos de acelerador]]. <ref name="1805.04163">{{cite arXiv |author=Hyper-Kamiokande Proto-Collaboration |title=Informe de diseño de Hyper-Kamiokande |date=28 de noviembre de 2018 |class=physics.ins-det |eprint=1805.04163}}</ref>{{rp|6,20-28}} El inicio de la toma de datos está previsto para 2027.<ref name="hkapproved">{{cite news| publisher= Kamioka Observatory ICRR, The University of Tokyo | date= 12 de febrero de 2018 | title= El proyecto Hyper-Kamiokande está oficialmente aprobado| url= https://www-sk.icrr.u-tokyo.ac.jp/en/news/detail/300}}</ref>

Las instalaciones del experimento Hyper-Kamiokande estarán ubicadas en dos lugares:

* El haz de neutrinos se producirá en el complejo acelerador [[J-PARC]] ({{Coord|36.445|N|140.606|E|source:kolossus-dewiki|display=inline}})  y estudiado por el conjunto de detectores cercanos e intermedios situados en la localidad de [[Tōkai (Ibaraki)|Tōkai]], [[prefectura de Ibaraki]], en la costa este de Japón.<ref name="1805.04163"/>{{rp|31}}
* El detector principal, también llamado Hyper-Kamiokande (HK), se está construyendo bajo la cima de la Montaña [[Nijuugo]], en la ciudad [[Hida, Gifu|Hida]], [[Prefectura de Gifu]], en los [[Alpes japoneses]] ({{coord|36|21|20.105|N|137|18|49.137|E|region:JP-21_type:landmark|display=title,inline|notes=<ref name="1805.04163"/>{{rp|56}}}}). El detector HK se utilizará para búsquedas de desintegración de protones, estudios de neutrinos procedentes de fuentes naturales y servirá como detector lejano para la medida de las oscilaciones de un haz de neutrinos de acelerador a la distancia correspondiente al primer máximo de oscilación.<ref name="1805.04163"/>{{rp|53-56}}<ref name="hk_lodovico"/>

==Programa de Física==

==Oscilaciones de neutrinos de acelerador y atmosféricos==

Las [[Oscilación de neutrinos|oscilaciones de neutrinos]] son un fenómeno de [[mecánica cuántica]] en el que los neutrinos cambian su [[sabor (física de partículas)|sabor]] (estados de sabores de neutrinos: [[neutrino electrónico|{{SubatomicParticle|Electron neutrino}}]], [[neutrino muónico|{{SubatomicParticle|Muon neutrino}}]], [[neutrino tauónico|{{SubatomicParticle|Tauon neutrino}}]]) mientras se mueve, causado por el hecho de que los estados de sabor de los neutrinos son una mezcla de los estados de masa de neutrinos (ν<sub>1</sub>, ν<sub>2</sub>, ν<sub>3</sub> estados de masa con masas m<sub>1</sub> , m<sub>2</sub>, m<sub>3</sub>, respectivamente). Las probabilidades de oscilación dependen de seis parámetros teóricos:
* tres ángulos de mezcla (θ<sub>12</sub>, θ<sub>23</sub> y θ<sub>13</sub>) que rigen la mezcla entre los estados de masa y sabor,
* dos diferencias cuadradas de masa (∆m<sup>2</sup><sub>12</sub> y ∆m<sup>2</sup><sub>32</sub>, donde ∆m<sup>2 </sup><sub>ij</sub> = m<sup>2</sup><sub>i</sub> - m<sup>2</sup><sub>j</sub>)
* y una fase δ<sub>CP</sub> [[número complejo|compleja]]  responsable de la [[violación de CP|asimetría materia-antimateria]] (violación de la simetría CP) en las oscilaciones de neutrinos,
y dos parámetros que se eligen para un experimento en particular:
* energía de los neutrinos
* longitud recorrida: la distancia recorrida por los neutrinos en las oscilaciones que estudia el experimento.<ref name="pdg">{{cite journal |author=Particle Data Group and Workman |title=Review of Particle Physics |journal=Progress of Theoretical and Experimental Physics |fecha=agosto 2022 |volumen=2022 |edición=8 |pages=083C01 |doi=10.1093/ptep/ptac097|hdl=11585/900713 |hdl-access=free }}</ref>{{rp|285–311}}<ref name="1805.04163"/>{{rp|20–23}}

Continuando con los estudios realizados por el [[T2K|experimento T2K]], el detector lejano HK medirá los espectros de energía de los neutrinos de tipo electrón y muón con el haz (producido en J-PARC como un haz de neutrinos muónicos casi puro) y lo comparará con lo esperado en caso de que no haya oscilaciones, que se calcula inicialmente sobre la base de los modelos de interacción y flujo de neutrinos y se mejora mediante mediciones realizadas por los detectores cercanos e intermedios. Para la energía máxima del haz de neutrinos HK/T2K (600 MeV) y la distancia del detector J-PARC - HK/SK (295 km) corresponde al primer máximo de oscilación,
para oscilaciones realizadas por ∆m<sup>2</sup><sub>32</sub>. El haz de neutrinos J-PARC funcionará en dos modos separados: neutrinos y antineutrinos. Esto significa que las medidas de neutrinos en cada modo del haz proporcionarán información sobre la probabilidad de supervivencia de (anti)neutrinos muones 
P<sub>{{SubatomicParticle|Muon neutrino}} → {{SubatomicParticle|Muon neutrino}}</sub>, P<sub>{{SubatomicParticle|Muon antineutrino}} → {{SubatomicParticle|Muon antineutrino}}</sub >, 
y la probabilidad de aparición de (anti)neutrinos electrónicos 
P<sub>{{SubatomicParticle|Muon neutrino}} → {{SubatomicParticle|Electron neutrino}}</sub>, 
P<sub>{{SubatomicParticle|Muon antineutrino}} → {{SubatomicParticle|Electron antineutrino}}</sub></sub> , 
donde P<sub>ν<sub>α</sub></sub> → P<sub>ν<sub>β</sub></sub> es la probabilidad de que un neutrino originalmente de sabor α sea observado más adelante con sabor β.<ref name="1805.04163"/>{{rp|202–224}}

[[Archivo:Hk cp exclusion ability.png|thumb|La capacidad de Hyper-K para excluir la conservación de CP en función del verdadero valor de δ<sub>CP</sub>]]
Comparación de las probabilidades de aparición de neutrinos y antineutrinos (P<sub>{{SubatomicParticle|Muon neutrino}} → {{SubatomicParticle|Electron neutrino}}</sub> respecto de P<sub>{{SubatomicParticle|Muon antineutrino}} → {{SubatomicParticle|Electron antineutrino}}</sub>), permite medir la fase δ<sub>CP</sub> phase. δ<sub>CP</sub> varía de -π a π (de −180° a 180°), y 0 y ±π corresponden a la conservación de la simetría CP. Después de 10 años de toma de datos, se espera que HK confirme con un [[nivel de confianza]] 5σ si se viola la simetría CP en las oscilaciones de neutrinos para el 57% de los valores posibles de δ<sub>CP</sub>. La violación de CP es una de las [[bariogénesis#GUT | condiciones]] necesarias para producir el exceso de materia sobre antimateria en el universo primigenio, que forma ahora nuestro Universo construido con materia. Los neutrinos del acelerador también se utilizarán para mejorar la precisión de los otros parámetros de oscilación, |∆m<sup>2</sup><sub>32</sub>|, θ<sub>23</sub> y θ<sub>13</sub>, como para los estudios de interacción de neutrinos.<ref name="1805.04163"/>{{rp|202–224}}

El signo desconocido del parámetro ∆m<sup>2</sup><sub>32</sub> se manifiesta sólo durante la propagación de neutrinos en la materia. Para medirlo se utilizarán los estudios del experimento HK de los neutrinos atmosféricos que viajan a través de la Tierra y entran en el detector HK desde diferentes direcciones (la distancia recorrida en la materia hasta el diámetro de la Tierra).<ref name="1805.04163"/>{{rp|225–237}}

=== Astronomía de neutrinos y geoneutrinos ===

Las explosiones de [[supernova]] producen grandes cantidades de neutrinos. Para una supernova galáctica a una distancia de 10 [[parsec|kpc]] se esperan entre 50.000 y 94.000 interacciones de neutrinos en el detector HK durante unas pocas decenas de segundos. Para [[Betelgeuse]] a una distancia de 0,2 kpc, esta velocidad podría alcanzar hasta 10<sup>8</sup> interacciones por segundo, número que se tuvo en cuenta en el diseño del sistema de adquisición de datos del detector (DAQ). Los perfiles temporales del número de eventos registrados en HK y su energía media permitirían probar modelos de explosión. La información direccional de neutrinos en el detector HK puede proporcionar información temprana para la observación de supernovas electromagnéticas, así como también puede usarse en otras observaciones de [[multi-messenger]].<ref>{{Cita publicación| autor = la colaboración Hyper-Kamiokande| fecha = 13 de enero de 2021 | título = Discriminación del modelo de supernova con Hyper-Kamiokande| arxiv=2101.05269| URL = https://inspirehep.net/literature/1840585| publicación = Astrofias. J.| volumen = 916| número = 1| páginas = 15| doi = 10.3847/1538-4357/abf7c4}}</ref><ref name="1805.04163"/>{{rp|263–280}}

Los neutrinos producidos acumulativamente por explosiones de supernovas a lo largo de la historia del universo se denominan supernova relic neutrinos (SRN) o [[fondo difuso de neutrinos de supernova]] (DSNB) y contienen información sobre la historia de la formación estelar. Debido al bajo flujo (unas pocas decenas/cm<sup>2</sup>/seg), aún no se han descubierto. Durante diez años de toma de datos, se espera que HK detecte alrededor de 40 eventos SRN para el rango de energía de 16 a 30 MeV.<ref name="1805.04163"/>{{rp|276–280}}<ref>{{cite journal | last = Yano| first = Takatomi| año = 2021| title = Perspectivas de la astrofísica de neutrinos con Hyper-Kamiokande| URL = https://inspirehep.net/literature/1930815| publicación = PoS| volumen = CICR2021| problema = | páginas = 1193| doi = 10.22323/1.395.1193| hdl = 20.500.11850/589619|}}</ref>

Para los {{SubatomicParticle|electron neutrino}}'s [[solar neutrino|solares]], los objetivos del experimento HK son, entre otros:
* Búsqueda de asimetría día-noche en el flujo de neutrinos, resultante de las diferentes distancias recorridas en la materia (durante la noche, los neutrinos también cruzan la Tierra antes de entrar en el detector) y, por tanto, de las diferentes probabilidades de oscilación causadas por el [[efecto Mikheyev-Smirnov-Wolfenstein| el efecto materia]].<ref name="1805.04163"/>{{rp|238–244}}
* Medida de la probabilidad de supervivencia de {{SubatomicParticle|electron neutrino}}'s para energías entre 2 y 7 MeV, es decir, entre regiones dominadas por oscilaciones en el [[vacío]] y oscilaciones en la materia, respectivamente, que es sensible a los nuevos modelos de física, como [[Neutrino estéril|neutrinos estériles]] o interacciones no estándar.<ref name="1805.04163"/>{{rp|238–244}}<ref>{{cite journal| autor = Maltoni, Michele y Smirnov, Alexei Yu.| fecha = 19 de julio de 2015| título = Neutrinos solares y física de neutrinos| arxiv=1507.05287| URL = https://inspirehep.net/literature/1383834| publicación = Eur. Física. J.A| volumen = 52| número = 4| páginas = 87| doi = 10.1140/epja/i2016-16087-0| s2cid = 254115998}}</ref>
* La primera observación de neutrinos del canal ''hep'': <math>{^3}\text{He} + \text{p} \to {^4}\text{He} + \text{e} ^{+} + \operatorname{\nu}_\text{e} </math> predicho por el [[modelo solar estándar]].<ref name="1805.04163"/>{{rp|238–244}}
* Comparación del flujo de neutrinos con la actividad solar (por ejemplo, el [[ciclo solar]] de 11 años).<ref>{{cite web| URL = https://www-sk.icrr.u-tokyo.ac.jp/en/hk/about/research/| title= Sitio web Hyper-Kamiokande: Observación de neutrinos cósmicos: neutrinos solares}}</ref>

Los [[geoneutrinos]] se producen en la desintegración de [[Radioisótopo|radionucleidos]] dentro de la Tierra. Los estudios de geoneutrinos Hyper-Kamiokande ayudarán a evaluar la composición química del [[núcleo de la Tierra]], que está relacionada con la generación del [[Campo magnético terrestre|campo geomagnético]].<ref name="1805.04163"/>{{rp|292–293}}

=== Desintegración de protones ===

La [[desintegración|desintegración del protón]] de un [[protón]] libre en [[partículas subatómicas]] más ligeras nunca ha sido observada, pero está predicha por algunas [[gran teoría unificada|grandes teorías unificadas]] (GUT) y fue propuesto por primera vez como una de las condiciones necesarias para explicar el [[Asimetría de bariones|asimetría bariónica]] de [[materia]] sobre la [[antimateria]] en el [[universo]]. Los principales canales estudiados por HK son {{SubatomicParticle|Proton+}} → {{SubatomicParticle|link=yes|Positron}} + {{SubatomicParticle|link=yes|Pion0}}, que es el preferido por muchos modelos GUT y {{SubatomicParticle| proton+}} → {{SubatomicParticle|link=yes|Antineutrino}} + {{SubatomicParticle|link=yes|Kaon+}} predicho por teorías que incluyen [[Supersimetría]]. Después de diez años de toma de datos (en caso de que no se observe desintegración), se espera que HK aumente el límite inferior de la [[vida media]] del protón de 1,6x10<sup>34</sup> a 6,3x10<sup> 34</sup> para su canal de desintegración más sensible ({{SubatomicParticle|Proton+}} → {{SubatomicParticle|Positron}} + {{SubatomicParticle|Pion0}}) y de 0,7x10<sup>34</sup> a 2,0 x10<sup>34</sup> para el canal {{SubatomicParticle|Proton+}} → {{SubatomicParticle|Antineutrino}} + {{SubatomicParticle|Kaon+}}.<ref name="1805.04163"/>{{rp|26 –28,245–257}}

=== Materia Oscura ===

La [[Materia oscura]] es una forma hipotética de materia no luminosa propuesta para explicar numerosas observaciones astronómicas que sugieren la existencia de masa invisible adicional en las galaxias. Si las partículas de materia oscura interactúan [[Interacción débil|débilmente]], pueden producir neutrinos a través de [[aniquilación]] o desintegración. Esos neutrinos podrían ser visibles en el detector HK como un exceso de neutrinos desde la dirección de grandes [[Potencial gravitatorio|potenciales gravitacionales]] como el [[centro galáctico]], el [[Sol]] o la [[Tierra]]. sobre un fondo isotrópico [[Neutrino#Atmospheric|neutrino atmosférico]].<ref name="1805.04163"/>{{rp|281–286}}

== Descripción del experimento ==

El experimento Hyper-Kamiokande consiste en una línea de luz de [[neutrino acelerador]], un conjunto de detectores cercanos, el detector intermedio y el detector lejano (también llamado Hyper-Kamiokande).
El detector lejano por sí solo se utilizará para búsquedas y estudios de [[desintegración de protones]] de neutrinos de fuentes naturales. Todos los elementos anteriores servirán para los estudios del acelerador [[oscilación de neutrinos]]. Antes de operar el experimento HK, el experimento T2K finalizará la toma de datos y HK se hará cargo de su haz de neutrinos y su conjunto de detectores cercanos, mientras que los detectores intermedio y lejano deberán construirse de nuevo.<ref name="panic2021">{{citar web |last1=Vilela |first1=Cristovao |title=El estado de los experimentos T2K e Hyper-Kamiokande |url=https://indico.lip.pt/event/592/contributions/3550/ |website=Conferencia PANIC 2021 |fecha=5 al 10 de septiembre de 2021 |fechaacceso=2021-09-29 |archive-date=29 de septiembre de 2021 |archive-url=https://web.archive.org/web/20210929161023/http://https/ |deadurl=no }}</ref>

{{multiple image
| aligh = right
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| total_width = 460
| image1 = Numu flux iwcd.png
| caption1 = El flujo de neutrinos muónicos en el detector IWCD para diferentes ángulos fuera del eje.
| image2 = Nue flux iwcd.png
| caption2 = El flujo de neutrinos electrónicos en el detector IWCD para diferentes ángulos fuera del eje.
}}

=== Detector intermedio ===

El detector intermedio de agua Cherenkov (IWCD) se ubicará a una distancia de  {{convert|0.7|km}}-{{convert|2.0|km}} del lugar de producción de neutrinos. Será un cilindro lleno de agua de {{convert|10|m}} de diámetro y {{convert|50|m}} de altura con una estructura de {{convert|10|m}} de altura instrumentada con alrededor de 400 multi-PMT (Tubos multifotomultiplicadores) de un diámetro de {{convert|20|cm}}. La estructura se moverá en dirección vertical mediante un sistema de grúa, lo que proporcionará medidas de las interacciones de neutrinos en diferentes ángulos de producción (ángulos con respecto al centro del haz de neutrinos), que van desde 1° en la parte inferior hasta 4° en la parte superior, y así para diferentes espectros de energía de neutrinos.
Combinando los resultados desde diferentes ángulos de producción es posible extraer los resultados del espectro de neutrinos casi monocromático sin depender de modelos teóricos de interacciones de neutrinos para reconstruir la energía de los neutrinos. El uso del mismo tipo de detector que el detector lejano con casi la misma aceptación angular y de momento permite comparar los resultados de estos dos detectores sin depender de simulaciones de respuesta del detector. Estos dos hechos, la independencia de los modelos de interacción de neutrinos y de respuesta de los detectores, permitirán minimizar el error sistemático en el análisis de oscilaciones.
Las ventajas adicionales de este diseño del detector es la posibilidad de buscar patrones de [[oscilación de neutrinos|oscilaciones]] [[Neutrino estéril|estériles]] para diferentes ángulos de producción y obtener una muestra más limpia de interacción de {{SubatomicParticle|electron neutrino}}, cuya fracción es mayor para el ángulo más elevado.
<ref name="1805.04163"/>{{rp|47–50}}<ref>{{cite arXiv |author=nuPRISM Collaboration |title=Carta de Intención de construir un detector nuPRISM en la línea de luz de neutrinos J-PARC |fecha=13 de diciembre de 2014 |class=physics.ins-det |eprint=1412.3086}}</ref><ref>{{cite web |author=nuPRISM Collaboration |title=Propuesta para el experimento NuPRISM en la línea de luz de neutrinos J-PARC |url=https://j-parc.jp/researcher/Hadron/en/pac_1607/pdf/P61_2016-17.pdf |fecha=7 de julio de 2016 |fechaacceso=1 de abril de 2020 |archive-date=2 de diciembre de 2020 |archive-url=https://web.archive.org/web/20201202213200/https://j-parc.jp/researcher/Hadron/en/pac_1607 |deadurl=no }}</ref><ref name="tua2023">{{cite web |author1=Umut Kose (en nombre de la Colaboración Hyper-Kamiokande) |title= El experimento Hyper-Kamiokande: estado y perspectivas |url=https://indico.cern.ch/event/1303630/contributions/5620874/ |website=El 17º Taller Internacional sobre Física de Tau Lepton (TAU2023) |fecha=2023-12 -07 |fecha-acceso=2024-02-08}}</ref>

=== Detector lejano Hyper-Kamiokande ===
[[Archivo:Hyper-Kamiokande scheme.png|thumb|Esquema del detector Cherenkov de agua Hyper-Kamiokande.]]
[[Archivo:HK ID PMT.jpg|thumb|Estructura con PMTs de 50 cm R12860 para el Detector Interno de Hyper-Kamiokande.]]
{{multiple image
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| image3 = MPMT prototype for HK detector.png
| caption3 = Prototipo de mPMT para el Detector Interno the Hyper-Kamiokande.
| image4 = HK mPMT scheme.jpg
| caption4 = Esquema de un mPMT para el detector Hyper-Kamiokande.
| image5 = HK OD PMT.jpg
| caption5 = PMT (Fotomultiplicador) de 3-plgs y WLS (fibras de cambio de longitud de onda) para el Detector Externo de Hyper-Kamiokande. 
}}
El detector Hyper-Kamiokande se construirá {{convert|650|m}} bajo la cima de la montaña Nijuugo, {{convert|8|km}} al sur del detector [[Super-Kamiokande]] (SK), que está colocado en la mina Tochibora. Ambos detectores estarán situados a igual ángulo (2,5°) respecto del haz de neutrinos (2,5°) y a la misma distancia ({{convert|295|km}}) del lugar de producción del haz.<ref name="hk_det ">{{citar web| URL = https://www-sk.icrr.u-tokyo.ac.jp/en/hk/about/detector/| title=Sitio web de Hyper-Kamiokande: Detector de Hyper-Kamiokande}}</ref><ref name="1805.04163"/>{{rp|35}}

{{multiple image
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| image3 = MPMT prototype for HK detector.png
| caption3 = Prototipo de mPMT para el detector interno Hyper-Kamiokande.
| image4 = HK mPMT scheme.jpg
| caption4 = Esquema de multiPMT para el detector Hyper-Kamiokande.
| image5 = HK OD PMT.jpg
| caption5 =Placa PMT (fotomultiplicador) y WLS (fibra de cambio de longitud de onda) de 3 pulgadas para el detector externo Hyper-Kamiokande.
}}
HK será un detector de [[agua]] [[radiación Cherenkov|Cherenkov]], 5 veces más grande (258 kton de agua) que el detector SK. Será un tanque [[cilindro|cilíndrico]] de {{convert|68|m}} de diámetro y {{convert|71|m}} de altura. El volumen del tanque se dividirá en el detector interior (ID) y el detector exterior (OD) mediante una estructura cilíndrica inactiva de 60 cm de ancho, con su borde exterior colocado a 1 metro de la vertical y a 2 metros de las paredes horizontales del tanque. La estructura separará ópticamente el ID del OD y contendrá tubos [[fotomultiplicador]] (PMT) mirando tanto hacia el interior del ID como hacia el exterior del OD. Para el ID, habrá al menos 20000 tubos [[fotomultiplicador|FotoMultiplicadores]] (PMT) de {{convert|50|cm}} de diámetro de tipo R12860 de [[Hamamatsu Photonics]] y aproximadamente 800 módulos multi-PMT (mPMT). ). Cada módulo mPMT consta de diecinueve tubos fotomultiplicadores de {{convert|7,6|cm}} de diámetro encapsulados en un recipiente impermeable. El OD se instrumentará con al menos 3600 PMT de {{convert|7,6|cm}} de diámetro junto con placas de 0,6x30x30cm<sup>3</sup> [[fibra de cambio de longitud de onda]] (WLS) (la placa recogerá fotones y transportarlos al PMT) y servirá como veto<ref group=note>Veto es parte de un detector donde no se debe registrar ninguna actividad para aceptar un evento. Tal requisito permite limitar el número de eventos de fondo en una muestra seleccionada.</ref> para distinguir las interacciones que ocurren en el interior del detector de las partículas que proceden del exterior del detector (principalmente muones de [[rayos cósmicos]]).<ref name="hk_det "/><ref name="hk_photo">{{Cita publicación | autor = Jan Kisiel (Silesia U.) por la colaboración Hyper-Kamiokande | fecha = 28 de junio de 2023 | title = Fotodetección y sistema electrónico para los detectores Hyper-Kamiokande Water Cherenkov | URL = https://inspirehep.net/literature/2675891 | publicación = Nucl. Instrum. Meth. A | volumen = 1055 | páginas = 168482 | doi = 10.1016/j.nima.2023.168482 }}</ref><ref name="tua2023"/>

[[Archivo:J-PARC neutrino beam Japan to Korea.png|thumb|Haz de neutrinos de J-PARC, Japón a Korea.]]
La construcción del detector HK comenzó en 2020 y se espera que la toma de datos comience en 2027.<ref name="1805.04163"/><ref name="hkapproved"/><ref name="panic2021"/>{{rp|24 }} También se considera construir un segundo tanque de agua Cherenkov idéntico en [[Corea del Sur]] a unos 1100 km del J-PARC, que estaría operativo 6 años después del primer tanque.<ref name="hk_lodovico" >{{Cita publicación| autor = Francesca Di Lodovico (Queen Mary, U. de Londres) por la colaboración Hyper-Kamiokande| fecha = 20 de septiembre de 2017| título = El experimento Hyper-Kamiokande| URL = https://inspirehep.net/literature/1625581| publicación = J. Phys. Conf. Ser.| volumen = 888| número = 1| páginas = 012020| doi = 10.1088/1742-6596/888/1/012020|bibcode=2017JPhCS.888a2020D}}</ref>

== Historia y cronograma ==

[[Archivo:Hyper-Kamiokande detector construction schedule.png|thumb|Programa de construcción del detector Hyper-Kamiokande]]

* Septiembre de 1999: Presentación de las primeras ideas<ref>{{cita conferencia|last=Shiozawa|first=M.|title=Estudio de los detectores Cherenkov de agua de 1 megatón para la futura búsqueda de la desintegración de protones; |fecha=23–25 de septiembre de 1999|publicación=Proc.conf.AIP. 533 (2000) 1, 21-24|doi=10.1063/1.1361719|ubicación= Stony Brook, NY, Estados Unidos|conferencia=Taller internacional sobre desintegración de nucleones y detector de neutrinos de próxima generación (NNN99)}}</ref>
* 2000: El nombre "Hyper-Kamiokande" se utiliza por primera vez<ref>{{Cita publicación |last=Nakamura|first=K.|title=HYPER-KAMIOKANDE: Un detector Cherenkov de agua de próxima generación para un experimento de desintegración de nucleones | url=https://inspirehep.net/literature/550304 |journal =Parte de las oscilaciones de neutrinos y su origen. Actas, primer taller, Fujiyoshida, Japón, 11 al 13 de febrero|páginas =359–363 |año =2000}}</ref>

* Septiembre de 2011: Envío de [[Carta de intención|LOI]]<ref>{{cite arXiv |author1=K. Abe|author2=T. Abe|author3=H Aihara|author4=Y. Fukuda| author5=Y. Hayato|display-authors=1 |title=Letter of Intent: The Hyper-Kamiokande Experiment --- Detector Design and Physics Potential --- |date=2011-09-15 |class=hep-ex |eprint=1109.3262}}</ref>

* Enero de 2015: [[Memorando de entendimiento|MoU]] para la cooperación en el proyecto Hyper-Kamiokande firmado por dos instituciones anfitrionas: [[Instituto de Investigación de Rayos Cósmicos|ICRR]] y [[KEK]]. Formación de la protocolaboración Hyper-Kamiokande<ref>{{cite web| URL = https://www-sk.icrr.u-tokyo.ac.jp/en/hk/news/detail/449| fecha= 5 de febrero de 2015| title=Sitio web de Hyper-Kamiokande: El simposio inaugural de la protocolaboración Hyper-K| ubicación = Kashiwa, Japón}}</ref><ref>{{citar noticias| editor= Correo del CERN | fecha= 9 de abril de 2015 | title= Proto-colaboración formada para promover Hyper-Kamiokande| url= https://cerncourier.com/a/proto-collaboration-formed-to-promote-hyper-kamiokande/}}</ref>
* Mayo de 2018: Informe de diseño Hyper-Kamiokande<ref name="1805.04163"/>
* Junio de 2020: Formación de la colaboración Hyper-Kamiokande
* Septiembre de 2018: Financiamiento inicial del [[Ministerio de Educación, Cultura, Deportes, Ciencia y Tecnología|MEXT]] asignado en 2019<ref>{{cite news| editor= Correo del CERN | fecha= 28 de septiembre de 2018 | title= La construcción del Hyper-Kamiokande comenzará en 2020| url= https://cerncourier.com/a/hyper-kamiokande-construction-to-start-in-2020/}}</ref>
* Febrero de 2020: Proyecto aprobado oficialmente por la [[Dieta de Japón]]<ref name="hkapproved"/>
* Mayo de 2021: Inicio de la excavación del túnel de acceso al detector HK<ref>{{cite news| editor= Universidad de Tokio | fecha= 28 de mayo de 2021 | title= Ceremonia de inauguración de Hyper-Kamiokande celebrada en Hida, Japón | URL= https://www.u-tokyo.ac.jp/focus/en/articles/z0208_00113.html}}</ref>
* 2021: Inicio de la producción en masa del [[tubo fotomultiplicador]]<ref>{{Cita libro |last1=Itow, en nombre de la Colaboración Hyper-Kamiokande |first1=Y. |title=Actas de la 37.ª Conferencia Internacional de Rayos Cósmicos — PoS(ICRC2021) |chapter=Estado de la construcción y perspectivas del proyecto Hyper-Kamiokande |año=2021 |página=1192 |publisher=Proceedings of Science|doi=10.22323/1.395.1192 |s2cid=199687331}}</ref>
* Febrero 2022: Finalización de la construcción del túnel de acceso<ref>{{cite web |title=Se ha completado la excavación del túnel de acceso. |url=http://www.hyper-k.org/en/news/news-20220302.html |website=Hyper-Kamiokande--últimas noticias |fechaacceso=14 de abril de 2022}}</ref>
* Octubre de 2023: finalización de la sección de la cúpula de la caverna principal del detector HK<ref>{{cite web| URL = https://www-sk.icrr.u-tokyo.ac.jp/en/news/detail/738| fecha= 11 de octubre de 2023| title=Sitio web de Hyper-Kamiokande: Finalización de la sección principal de la cúpula de la caverna del experimento Hyper-Kamiokande}}</ref>
* 2027: El comienzo esperado de la toma de datos<ref name="hkapproved"/>

== Notas ==
{{reflist|group=note}}

== Véase también ==
* [[Super-Kamiokande]]
* [[T2K|Experimento T2K]]
* [[Experimento de Neutrinos Subterráneo Profundo|Experimento DUNE]]

== Bibliografía ==
* {{cite journal|doi=10.1126/science.347.6222.598 |pmid=25657225|year = 2015|last1 = Normile|first1 = D|title = Particle physics. Japanese neutrino physicists think really big|journal=Science|volume=347|issue=6222|pages=598}}

== Referencias ==
{{reflist}}

==Enlaces externos==
{{Commons|T2K}}
* [https://www-sk.icrr.u-tokyo.ac.jp/en/hk/ Hyper-Kamiokande website]

{{control de autoridades}}
[[Categoría:Observatorios de neutrinos]]
[[Categoría:Observatorios astronómicos de Japón]]